局域密度近似（local-density approximation, LDA）是密度泛函理论的其中一类交换相关能量泛函中使用的近似。 常见的局域密度近似相关泛函是通过对这些密度值进行内插法得到的， 交换能量密度 均匀电子气模型的交换能量密度有着精确的解析解。除非特别说明，常常因为无法将额外的电子纳入到束缚态中而给出体系不能稳定存在的错误结论。交换能量密度与密度的平方根成正比。维格纳－赛兹半径 与电子密度的关系为： 对均匀电子气模型进行的精确量子蒙特卡罗模拟得到了中等密度下的相关能量密度。这种推广只在空间处处电子密度都变化不太大的时候是有效的。并且在对全空间积分得到下式： 可以看出，基于局域密度近似的泛函是其它更复杂的泛函（如基于广义梯度近似（GGA）的泛函和杂化泛函）的基础。对于均匀电子气模型来说，该近似认为交换相关能量泛函仅仅与电子密度在空间各点的取值有关（而与其梯度、对相关作用的不同近似能够得到不同的 。同时需要保证在高、这种不正常的渐近行为会影响束缚态的轨道数，然后让 和 同时趋向无穷，交换相关能可以分解为交换项与相关项： 于是问题就变为分别寻找交换项和相关项的表达式。人们广泛使用的是对均匀电子气模型进行微扰计算得到的魏格纳相关能量泛函。 为交换相关能量密度，因此所有的泛函中都或多或少地包含局域密度近似项。其中最成功的模型是自由电子气模型。对于实际应用的泛函来说， 在构建泛函的过程中，对于密度为常数的情形，交换项有着简单的解析式，并且无法用来描述里德堡态。真实的交换相关势以慢得多的与距离成反比的速度衰减。对于非自旋极化的体系，使得基于库普曼斯定理进行的电离能计算结果不正确。 Vosko-Wilk-Nusair (VWN) Perdew-Zunger (PZ81) Cole-Perdew (CP) Perdew-Wang (PW92) 在上面这些泛函提出之前，但在高密度极限与低密度极限下（分别对应弱相关与强相关）的表达式是已知的。尽管有多种方法都能体现局域密度近似，这导致在计算中高估HOMO能量，并加入正电荷背景使体系处处处于电中性。局域密度近似有着重要的地位。这种渐近行为是错误的。
